水力学实验报告思考题答案全资料_水力学思考题答案

　 精品文档 水力学实验报告思考题答案 （一）伯诺里方程实验（不可压缩流体恒定能量方程实验） 测压管水头线和总水头线的变化趋势有何不同？为什么？1、

　沿程只降不升，(E-E)测压管水头线(P-P)沿程可升可降，线坡J可正可负。而总水头线P。这是因为水在流动过程中，依据一定边界条件，动能和势能可相互J>0线坡J恒为正，即P，。部分势能转换成动能，测压管水头线降低，J>0转换。如图所示，测点5至测点7，管渐缩，P。而据能量方<0至测点9，管渐扩，部分动能又转换成势能，测压管水头线升高，J测点7P，）E，（E-E+hh为损失能量，是不可逆的，即恒有h>0，故E恒小于程E=E12w1-21w1-22w1-2越大，表明单位流程上的水头损失越大，如（E-E）线下降的坡度越大，即J线不可能回升。

　图上的渐扩段和阀门等处，表明有较大的局部水头损失存在。

　 2、 流量增加，测压管水头线有何变化？为什么？）总降落趋势更显著。这是因为测压管水头1）流量增加，测压管水头线（P-P2pQEH?Z?QA为定值时，，任一断面起始的总水头E及管道过流断面面积 p2?gA22vp?Z必减小。而且随流量的增加，阻力损失亦增大，管道任一过水增大，就增大，则 ?g2p?Z 相应减小，故的减小更加显著。断面上的总水头E ?）的起落变化更为显著。因为对于两个不同直径的相应过水断）测压管水头线（P-P2222222222vAQ?vAvQQA?p222121ZH 面有 P?2g22g2gg222AQA221 2g2A1接近于常数，又管道断面为定式中为两个断面之间的损失系数。管中水流为紊流时，P?PH?线的起落变化更为显著。

　值，故Q增大，亦增大，3、 测点2、3和测点10、11的测压管读数分别说明了什么问题？

　pHZ均为37.1cm0.7cm，（偶有毛细影、 测点23位于均匀流断面，测点高差 P?响相差0.1mm），表明均匀流各断面上，其动水压强按静水压强规律分布。测点10、11在弯管的急变流断面上，测压管水头差为7.3cm，表明急变流断面上离心惯性力对测压管水头影响很大。由于能量方程推导时的限制条件之一是“质量力只有重力”，而在急变流断面上其质量力，除重力外，尚有离心惯性力，故急变流断面不能选作能量方程的计算断面。在绘制总水头线时，测点10、11应舍弃。

　 精品文档．

　 精品文档）处形成真空有哪几种技术措施？分析改变作用水头（如抬高74、试问避免喉管（测点※ 或降低水箱的水位）对喉管压强的影响情况。）增大喉管2）减小流量，（下述几点措施有利于避免喉管（测点7）处真空的形成：（1 ）改变水箱中的液位高度。（4管径，（3）降低相关管线的安装高程，）更具有工程实际意义。33）都有利于阻止喉管真空的出现，尤其（显然（1）（2）（例如可在水箱出口接一下垂单单降低管线位置往往就可以避免真空。因为若管系落差不变，?p得90度的弯管，后接水平段，将喉管高程将至基准高程0-0，比位能降至零，比压能）其增压效果是有条件的，现分析47处的真空。至于措施（以增大（Z），从而可能避免点 如下：p?Zh? 时，测点7当作用水头增大断面上值可用能量方程求得。

　?。）（以下水拄单位均为cm取基准面及计算断面1、2、3如图所示，计算点选在管轴线上1 ）有1、2的能量方程（取于是由断面322pv22h?h?Z?Z （1） 2?2w11?g222vvl33.12h?h 可表示成 因 2?w12e?2c1s.w1g2dg22 、1-2总水头损失系数，式中此处分别为进口和渐缩局部损失系数。是管段2c1.se422vdv332? 又由连续方程有 g22gd242vdp332ZhZ? ） （2 1故式（）可变为 2.12c1?gd222gv2 、式中3能量方程求得，即可由断面1322vv33Z?Zh? 3） （ 31.13cgg22? 是管道阻力的总损失系数。3c.1?21/2g?Z?Zhv ）有 由此得 ，代入式（ 2313c13.4dh?Z?Z?p3132h?ZZ? ） （4 ? 21c1.2d121.3ch?Z?Zpp/h?加以判别。因随递增还是递减，可由 2222 精品文档．

　 精品文档?4ddpZ23c1.2221 5） （ h13.c14pZ?0?1dd/1?h?同步递增。反之，随若，则断面2上的31.c1.322c 则递减。文丘里实验为递减情况，可供空化管设计参考。10?dd?1.371Z?50?Z0?h?的当时验仪 ，验，实，，因而本实332122?v.19?9.422gv?33g26Zp，可得该管3，，），将各值代入式（2）、（322237.?55?1. ）得。再将其代入式（道阻力系数分别为5，3c1.2.c14?pZ15?11.37.22026710. 375?h.1?h?/Z?p接近于表明本实验管道喉管的测压管水头随水箱水位同步升高。但因22（减小负压）效果不明显。变水头实验可证明结论零，故水箱水位的升高对提高喉管的压强 正确。

　毕托管测量显示的总水头线与实测绘制的总水头线一般都有差异，试分析其原因。5、

　管，称总压管。总压管液面的1814、16和与毕托管相连通的测压管有1、6、8、12、而实际测绘的总水头是以实测其中包含点流速水头。连线即为毕托管测量显示的总水头线，2?pZ?g2v只有在离据经验资料，对于园管紊流，值加断面平均流速水头的绘制的。d.120由于本实验毕托管的探头通常的位置，管壁约其点流速方能代表该断面的平均流速。所以由毕托管测量显示的总水头线，布设在管轴附近，其点流速水头大于断面平均流速水头， 一般比实际测绘的总水头线偏高。管所显示的总水头线一般仅供定性分析与18、16和、8、12、14因此，本实验由1、6 讨论，只有按实验原理与方法测绘的总水头线才更准确。

　（二）雷诺实验 、流态判据为何采用无量纲参数，而不采用临界流速？※1 年以前的实验中，发现园管流动存在着两种流态——层流和紊流，并且存1883雷诺在'?vd'v 有关，既在着层流转化为紊流的临界流速，、园管的直径与流体的粘性'?dfv,? ） （1

　'v 不能作为流态转变的判据。因此从广义上看，为了判别流态，雷诺对不同管径、不同粘性液体作了大量的实验，得出了无量纲参数/vd作为管流流态的判据。他不但深刻揭示了流态转变的规律。而且还为后人用无量纲用无量纲分析的雷列法可得出与雷诺数结果相同的无量化的方法进行实验研究树立了典范。

　纲数。

　精品文档．

　精品文档

　可以认为式（1）的函数关系能用指数的乘积来表示。即

　aa'?dKv? （2）

　K为某一无量纲系数。

　其中 式（2）的量纲关系为

　aa112L?TLLT （3）

　从量纲和谐原理，得

　2a?a?1L ： 21?a1T ： 1a?1a1 ， 联立求解得 21将上述结果，代入式（2），得

　'?dv'?KK?v ?d （4 ） 或K值的测定，以及是否为常数的验证。结果得到 K=2320。于是，无量纲数雷诺实验完成了//vdvd便成了适合于任何管径，任何牛顿流体的流态转变的判据。由于雷诺的贡献，定名为雷诺数。

　随着量纲分析理论的完善，利用量纲分析得出无量纲参数，研究多个物理量间的关系，成了现今实验研究的重要手段之一。

　流和紊流的判据？而采用下临界雷诺数作为层、为何认为上临界雷诺数无实际意义，2实测下临界雷诺数为多少？

　根据实验测定，上临界雷诺数实测值在3000～5000范围内，与操作快慢，水箱的紊动度，外界干扰等密切相关。有关学者做了大量试验，有的得12000，有的得20000，有的甚至得40000。实际水流中，干扰总是存在的，故上临界雷诺数为不定值，无实际意义。只有下临界雷诺数才可以作为判别流态的标准。凡水流的雷诺数小于下临界雷诺数者必为层流。本实 。2178验实测下临界雷诺数为3、雷诺实验得出的园管流动下临界雷诺数为2320，而且前一般教科书中介绍采用的下临界雷诺数是2000，原因何在？

　下临界雷诺数也并非与干扰绝对无关。雷诺实验是在环境的干扰极小，实验前水箱中的水体经长时间的稳定情况下，经反复多次细心量测才得出的。而后人的大量实验很难重复得出雷诺实验的准确数值，通常在2000～2300之间。因此，从工程实用出发，教科书中介绍的园 。管下临界雷诺数一般是20004、试结合紊动机理实验的观察，分析由层流过渡到紊流的机理何在？

　从紊动机理实验的观察可知，异重流（分层流）在剪切流动情况下，分界面由于扰动引发细微波动，并随剪切流动的增大，分界面上的波动增大，波峰变尖，以至于间断面破裂而形成一个个小旋涡。使流体质点产生横向紊动。正如在大风时，海面上波浪滔天，水气混 精品文档．

　精品文档

　剪切流动而引起因掺的情况一样，这是高速的空气和静止的海水这两种流体的界面上，的界面失稳的波动现象。由于园管层流的流速按抛物线分布，过流断面上的流速梯度较大，而且因壁面上的流速恒为零。相同管径下，如果平均流速越大，则梯度越大，即层间的剪切质点紊动流速越大，于是就容易产生紊动。紊动机理实验所见到的波动旋涡破裂 等一系列现象，便是流态从层流转变成紊流的过程显示。

　、分析层流和紊流在运动学特性和动力学特性方面各有何差异？5层流和紊流在运动学特性和动力学特性方面的差异如下表：

　运动学特性

　动力学特性

　 层流

　 1、 质点有规律地作分层流动 断面流速按抛物线分布 2、3、 运动要素无脉动现象

　1、 流层间无质量传输 2、 流层间无动量交换 3、 单位质量的能量损失与流速的一次方成正比

　紊流

　质点相互混掺作无规则运动 1、2、 断面流速按指数规律分布 3、 运动要素发生不规则的脉动现象

　1、 流层间有质量传输 、 流层间存在动量交换2的流速失的能量损与3、 单位质量 2）次方成正比（1.75～

　（三）流体静力学实验

　1、 同一静止液体内的测压管水头线是根什么线？

　p?Z，即静水力学实验仪显示的测压管液面至基准面的垂直高度。测答：测压管水头指 ?压管水头线指测压管液面的连线。从表1.1的实测数据或实验直接观察可知，同一静止液面的测压管水头线是一根水平线。

　p?0时，试根据记录数据确定水箱的真空区域。、2 当 BpB0?p0.6cm?0，相应）为例，此时答：以当点量测数据（表1.1次时，第2B 0?容器的真空区域包括以下3三部分：（1）过测压管2液面作一水平面，由等压面原理知，相对测压管2及水箱内的水体而言，该水平面为等压面，均为大气压强，故该平面以上由密封的水、气所占的空间区域，均为真空区域。（2）同理，过箱顶小杯的液面作一水平面，测压P管4中该平面以上的水体亦为真空区域。（3）在测压管5中，自水面向下深度为? ?的一段水注亦为真空区。这段高度与测压管2液面低于水箱液面的高度相等，亦与测压管4P液面高于小水杯液面高度相等，均为。

　? 。

　 若再备一根直尺，试采用另外最简便的方法测定、30答：最简单的方法，是用直尺分别测量水箱内通大气情况下，管5油水界面至水面和油水界hhh?h。

　面至油面的垂直高度和，由式，从而求得owowwoo4、 如测压管太细，对测压管液面的读数将有何影响？

　 精品文档．

　 精品文档答：设被测液体为水，测压管太细，测压管液面因毛细现象而升高，造成测量误差，毛细高 度由下式计算cos4 ?h ?d

　dh为毛细升高。常温为液体的容重；为表面张力系数；为测压管的内径；式中，3mm/0.98dyn?mm7.28dyn/?m/?C0.073Nt?20?。水与玻）的水，（或，0cos?1. 。于是有很小，可认为璃的浸润角7.29mmh、d单位均为?h d时，毛细影响可略而不计。另外，当水质10mm一般说来，当玻璃测压管的内径大于h较大，其不洁时，减小，毛细高度亦较净水小；当采用有机玻璃作测压管时，浸润角 较普通玻璃管小。如果用同一根测压管测量液体相对压差值，则毛细现象无任何影响。因为测量高、低 压强时均有毛细现象，但在计算压差时。相互抵消了。及水箱中液体而言，这个水平是不是等压面？哪一5、2、5、 过C点作一水平面，相对管1 部分液体是同一等压面？及水箱中的液体而言，这个水平面才是等压面。因为2答：不全是等压面，它仅相对管1、 个条件的平面才是等压面：只有全部具备下列5 ） 重力液体；1（ ） 静止；（2 ） 连通；（3 ） 连通介质为同一均质液体；（4 ） 同一水平面（5和水箱中的液体而言，该水平面不是等相对管545与水箱之间不符合条件（），因此，而管 压面。

　1.1装置能演示变液位下的恒定流实验吗？※6、用图进入水箱。这时阀门的出流答：关闭各通气阀，开启底阀，放水片刻，可看到有空气由C点同高，表明作用于的液面始终与C就是变液位下的恒定流。因为由观察可知，测压管1这是由于液位的的降低与空气补充使箱体表面真空度底阀上的总水头不变，故为恒定流动。医学上称之为马利奥特容的减小处于平衡状态。医学上的点滴注射就是此原理应用的一例， 器的变液位下恒定流。?若以实验时，而测压管液面将升高H，7※、该仪器在加气增压后，水箱液面将下降0?pH的相H）与视在压强时的水箱液面作为测量基准，试分析加气增压后，实际压强（ 。0.8cm,箱体内径为20cm对误差值。本仪器测压管内径为?，2的液面各比基准面升高了H答：加压后，水箱液面比基准面下降了1，而同时测压管、 由水量平衡原理有22Dd22?dH2 则 44DH0032H.0?cm8Dcm?20.?d0 ， 故 本实验仪

　 精品文档．

　 精品文档? 于是相对误差有H00320H?.?H?00320. 0032.?H1HH?01 因而可略去不计。7?10?DDdd时，便可使或对两根测压管的容器 对单根测压管的容器若有?01.?0 。

　 （四）局部阻力实验 、结合实验成果，分析比较突扩与突缩在相应条件下的局部损失大小关系。12vh 由式 jg2?)f(dd? 及 21ddv 表明影响局部阻力损失的因素是和，由于有212?)A1?A?( 突扩： 2e1?)?AA?0.5(1 突缩： 2s1?)1?AA0.5(50.s21K 则有 2?A?A1)AA(1?2e12150.AA? 当 217070.dd? 或 21下，突扩损失较突时，突然扩大的水头损失比相应突然收缩的要大。在本实验最大流量Qh?6.54/3h.60?1.817dd接近于。1缩损失约大一倍，即时，突扩的水流形态jsje21接近于逐渐扩大管的流动，因而阻力损失显著减小。

　

　2.结合流动演示仪的水力现象，分析局部阻力损失机理何在？产生突扩与突缩局部阻力损失的主要部位在哪里？怎样减小局部阻力损失？

　流动演示仪 I-VII型可显示突扩、突缩、渐扩、渐缩、分流、合流、阀道、绕流等三十余种内、外流的流动图谱。据此对局部阻力损失的机理分析如下：

　从显示的图谱可见，凡流道边界突变处，形成大小不一的旋涡区。旋涡是产生损失的主要根源。由于水质点的无规则运动和激烈的紊动，相互摩擦，便消耗了部分水体的自储能量。另外，当这部分低能流体被主流的高能流体带走时，还须克服剪切流的速度梯度，经质点间的动能交换，达到流速的重新组合，这也损耗了部分能量。这样就造成了局部阻力损失。

　从流动仪可见，突扩段的旋涡主要发生在突扩断面以后，而且与扩大系数有关，扩大系数越大，旋涡区也越大，损失也越大，所以产生突扩局部阻力损失的主要部位在突扩断面 精品文档．

　精品文档

　的后部。而突缩段的旋涡在收缩断面前后均有。突缩前仅在死角区有小旋涡，且强度较小，而突缩的后部产生了紊动度较大的旋涡环区。可见产生突缩水头损失的主要部位是在突缩断面后。

　从以上分析知。为了减小局部阻力损失，在设计变断面管道几何边界形状时应流线型化或尽量接近流线型，以避免旋涡的形成，或使旋涡区尽可能小。如欲减小本实验管道的局部阻力，就应减小管径比以降低突扩段的旋涡区域；或把突缩进口的直角改为园角，以消除突缩断面后的旋涡环带，可使突缩局部阻力系数减小到原来的1/2~1/10。突然收缩实验管道，使用年份长后，实测阻力系数减小，主要原因也在这里。

　3.现备有一段长度及联接方式与调节阀（图5.1）相同，内径与实验管道相同的直管段，如何用两点法测量阀门的局部阻力系数？

　两点法是测量局部阻力系数的简便有效办法。它只需在被测流段（如阀门）前后的直管段长度大于（20~40）d的断面处，各布置一个测压点便可。先测出整个被测流段上的总h，有水头损失 2?w1h?h?hhh?h 2?1jfjij2w1?2jn1h— 式中：分别为两测点间互不干扰的各个局部阻力段的阻力损失； jih— 被测段的局部阻力损失； jnh— 两测点间的沿程水头损失。

　2?f1然后，把被测段（如阀门）换上一段长度及联接方法与被测段相同，内径与管道相同的'h 直管段，再测出相同流量下的总水头损失，同样有2?w1'?h?hhh?h 2?w1211?2fjij1?j'hh?h? 所以 2w1w1?2jn?10?R 如下：※4、实验测得突缩管在不同管径比时的局部阻力系数

　序号

　1

　2

　3

　4

　5

　d2/d1

　0.2

　0.4

　0.6

　0.8

　1.0

　?

　0.48

　0.42

　0.32

　0.18

　0

　试用最小二乘法建立局部阻力系数的经验公式

　（1）确定经验公式类型

　现用差分判别法确定。

　?)y)y(令dd(?x令x?/，其一、二级差分如由实验数据求得等差相应的差分12下表

　i

　1

　2

　3

　4

　?x

　0.2

　0.2

　0.2

　0.2

　?y

　-0.06

　-0.1

　-0.04

　-0.18

　5

　 精品文档．

　精品文档

　2y? 1i?ii?1?11?i

　24xyxxyi iiiii0.0192 1 0.096 0.0016

　0.0672 2 0.168 0.0256

　0.115 3 0.130 0.192

　-0.04 0 5

　1.0

　55y?13?x 总和 ii

　-0.04 1.00 5?2.?2.4x i

　-0.04 1.00 5?38.2?x1 i

　2y? 二级差分为常数，故此经验公式类型为2xbbxy?b 1） （ 201 2）用最小二乘法确定系数（2?]xxb?b?y?[b? 令 ii1120? 是实验值与经验公式计算值的偏差。? 如用表示偏差的平方和，即5n?222xy?bb?bx? ） （2 iii21i01?i?1i? 为使为最小值，则必须满足0 b00? ? b10 b2

　bbb 、求偏导可得、于是式（2）分别对012

　555?20x?b?5b?b?xy?i1ii021ii1i?15555320?bxx?yx?bbx? 3） （ ?iiiii201ii?111i?1i?555542230bx?yxb?bx?xii2ii0i1?1?i1?1ii?1i?

　 列表计算如下：

　

　2yxi i3id/x?dx1i2i

　 0.04 1 0.2 0.008 0.48

　 0.064 0.4 0.16 0.42 2

　0.216 0.32 3 0.6 0.36

　0.512

　0.8

　0.18

　4

　0.64

　 精品文档．

　精品文档

　0.115 0.410 0.144 4

　0

　0

　1.00

　5

　555243164.yx.567?yx0?0.x6?1 总和iiiii1i1?i?1i? ，得到3）将上表中最后一行数据代入方程组（0?2bb?2.1.4?5b?3?210?0b1.83b?2.2b0.6? 4） （ ?201?0?.567b1.8b?1?0.3164?2.2b?201 解得5.b?05.?0?b0b? ，），代入式（，1 0212)?x.5(1?y0 有 于是得到突然收缩局部阻力系数的经验公式为2?]/d)50.[1?(d? 12A2?)?5(1?0. ）（5 或 A1 5.试说明用理论分析法和经验法建立相关物理量间函数关系式的途径。※突扩局部阻力系数公式是由理论分析法得到的。一般在具备理论分析条件时，函数式如在推导突扩局部阻力系数时，就要引入某些假定。但有时条件不够，可直接由理论推演得，。引入这个假定的前提是有假定了“在突扩的环状面积上的动水压强按静水压强规律分布”还需通过实验验证其正确理论推导得出的公式，充分的实验依据，证明这个假定是合理的。

　性。这是先理论分析后实验验证的一个过程。经验公式有多种建立方法，突缩的局部阻力系数经验公式是在实验取得了大量数据的但通常的过程应是这是先实验后分析归纳的一个过程。基础上，进一步作数学分析得出的。

　先理论分析（包括量纲分析等）后实验研究，最后进行分析归纳。

　 （五）文丘里流量计实验 精品文档．

　 精品文档 本实验中，影响文丘里管流量系数大小的因素有哪些？哪个因素最敏感？1、）（ 对本实验的管道而言，若因加工精度影响，误将值取代上述d-0.01dcm22? 值时，本实验在最大流量下的值将变为多少？42?1ddgQh/?d2 得答：由式 2114?44?2g/d?d?h?Q 124?ddddQh?影响最敏感。、可见本实验（水为流体）的、值大小与有关。其中、、2211d?1.4cmd?0.71cmdd测量方便，容易掌，本实验的文氏管，通常在切削加工中比2211?d不易测量准确，从而不可避免的要引起实验误差。例如本实验最大流量时握好精度，2?d值将变为1.006，显然不合理。

　的误差为-0.01cm，那么值为0.976，若22、 为什么计算流量 Qˊ与实际流量Q不相等？

　答：因为计算流量 Qˊ是在不考虑水头损失情况下，即按理想液体推导的，而实际流体存'?Q?Q01.? 。在粘性必引起阻力损失，从而减小过流能力，，即 试应用量纲分析法，阐明文丘里流量计的水力特性。3、便可进一步搞清运用量纲分析法得到文丘里流量计的流量表达式，然后结合实验成果，答： 流量计的量测特性。?dvd、，喉径对于平置文丘里管，影响、流体的密度的因素有：文氏管进口直径211p? 定理有动力粘滞系数。根据及两个断面间的压强差20?d、p、?、fv、d、 1） （ 21 从中选取三个基本量，分别为：?001Md?LT 1?0?11Mv?TL 1?10?3?MLT?

　?数，分别为： 个基本物理量，可得3个无量纲共有6个物理量，有3abcv/dd? 1211abcv/?d 112abcvp/d 131?的量纲式为 根据量纲和谐原理，1 精品文档．

　 精品文档cba31MLLLLT? c?31?a?bL ： 分别有 111b0T ： 1c?0M : 10?b?0ca?1 ，，则，联解得：111?dp?2 ， 同理 ， 1232dvdv1111? ）得无量纲方程为值代入式（将各1?dp?20?，，f() 2vddv1111 或写成2dv21)，?f( ?vpdd?111dd22)、(Rv?p/pf(/f，R)?2g 13ee121dd11 进而可得流量表达式为?d22)、?Qhf(dR2g? 2） （ 13e1d41?d4'221Q?)d?2g?h/( ）（3 1d41? ）中引入流量系数计算，变为相似。为计及损失对过流量的影响，实际流量在式（3Q?d422?1)?h/Q?(dg2? ） （ 4 1Qd41?Rdd的函数关（4与）中）两式可知，流量系数一定有关，又因为式（4）比较（2、Qe12?Rfdd的与、（系并不一定代表了式2）中函数所应有的关系，故应通过实验搞清Qe312 相关性。Rdd、明确了对文丘里流量计流量系数的研究途径，只要搞清它与通过以上分析， e12的关系就行了。

　 精品文档．

　 精品文档RRdd的增～随为常数）关系曲线（ 由本实验所得在紊流过渡区的，可知 QQee12R1? 大而增大，因恒有增大，的常数。将渐趋向于某一小于，故若使实验的1Qe?dddd值，可以得 另外，根据已有的很多实验资料分析，与也有关，不同的Q1212?Rdd?2。所以实用上，到不同的对特定的文丘里管～文丘里管通常使关系曲线，Qe12?R的关系，或者查用相同管径比时的经验曲线。均需实验率定还有实用上较适宜于被～Qe5?102?R?0.98。值接近于常数测管道中的雷诺数 ，使Qe?的上述关系，也反映了文丘里流量计的水力特性。流量系数 Q4、文丘里管喉颈处容易产生真空，允许最大真空度为6-7mHO。工程中应用文氏管时，应2检验其最大真空度是否在允许范围内。据你的实验成果，分析本实验流量计喉颈最大真空值为多少？

　d?1.4cmd?0.71cm，以管轴线高程为基准面，以水箱液面和喉道断面答：本实验，21分别为1-2和2-2计算断面，立能量方程得

　2?vp22hH 21?0w?g2 则22vvp222h?hH 22w01w01?g2g2?h?0 2?1wp252?.22cmHO 2?h?52cmHO，而由实验真管，流量时文丘里喉颈处空度实测为大验本即实最2v60.5cmHO。

　2 进一步分析可知，若水箱水位高于管轴线4m左右时，本实验装置中文丘里管喉颈处的7mHO。

　真空度可达2

　 精品文档．

相关关键词： 水力学 水力学实验思考题答案 水力学实验报告数据 水力学实验指导书答案 水力学实验报告心得